重ね合わせ

量子力学
	不確定性原理 ;
	序論（英語版） · 数学的定式化
背景
	古典力学 ; 前期量子論 ; 量子力学の歴史 ; 量子力学の年表
基本概念
	量子状態 · 波動関数 ; 重ね合わせ · 可観測量 ; 相補性 · 二重性 · 不確定性 ; トンネル効果 · 排他原理 ; エーレンフェストの定理 ; 量子もつれ · デコヒーレンス
定式化
	シュレーディンガー描像; ハイゼンベルク描像; 相互作用描像; 波動力学; 行列力学; 経路積分; GNS表現
方程式
	シュレーディンガー方程式; ハイゼンベルク方程式; パウリ方程式; クライン＝ゴルドン方程式; ディラック方程式;
実験
	二重スリット実験; シュテルン＝ゲルラッハの実験; デイヴィソン＝ガーマーの実験; ベル不等式のテスト（英語版）; ポパーの実験（英語版）; シュレーディンガーの猫; 爆弾検査問題（英語版）; 量子消しゴム実験（英語版）
解釈（英語版）
	観測問題 · ボーム解釈 · 無矛盾歴史（英語版） · コペンハーゲン解釈 · アンサンブル解釈（英語版） · 隠れた変数理論 · 多世界解釈 · 客観的崩壊（英語版） · 量子論理 · 関係性量子力学 (RQM)（英語版） · 統計解釈（英語版） · 交流解釈（英語版）
関連項目
	散乱理論 ; 相対論的量子力学 ; 場の量子論 ; 量子情報; 量子カオス（英語版）
科学者
	ベル • ボーム • ボーア • ボルン • ボース • ド・ブロイ • ディラック • エーレンフェスト • エヴェレット • ファインマン • ハイゼンベルク • ヨルダン • クラマース • フォン・ノイマン • パウリ • プランク • シュレーディンガー • ゾンマーフェルト • ヴィーン • ウィグナー
	表・話・編・歴

量子力学において、重ね合わせ（かさねあわせ、英: superposition）は、量子の振る舞いを計算する際に、定常状態と呼ばれるシンプルな性質を持つ複数の波動関数を重ね合わせたものとして書き表すことである。

定義編集

量子力学では、系の状態は状態ベクトル ${displaystyle |psi rangle }$ （もしくは波動関数 ${displaystyle psi }$ ）で記述される。状態 ${displaystyle |psi _{1}rangle }$ と別の状態 ${displaystyle |psi _{2}rangle }$ で次のような状態 ${displaystyle |psi 'rangle }$ を作ることができる。

{displaystyle |psi 'rangle =c_{1}|psi _{1}rangle +c_{2}|psi _{2}rangle }

ここで ${displaystyle c_{1},c_{2}}$ は複素数である。このような状態ベクトルの線形結合を重ね合わせと呼ぶ。

性質編集

量子力学では、物理量（観測可能量、オブザーバブル） ${displaystyle A}$ は状態ベクトル（もしくは波動関数）にはたらくエルミート演算子 ${displaystyle {hat {A}}}$ として記述される。

状態 ${displaystyle |psi _{1}rangle }$ における物理量Aの測定値の平均値は ${displaystyle langle psi _{1}|{hat {A}}|psi _{1}rangle }$ となる。

同様に状態 ${displaystyle |psi _{2}rangle }$ における物理量Aの測定値の平均値は ${displaystyle langle psi _{2}|{hat {A}}|psi _{2}rangle }$ となる。

量子力学では、重ね合わせて作られた状態 ${displaystyle |psi 'rangle }$ における物理量Aの測定値の平均値 ${displaystyle langle psi '|{hat {A}}|psi 'rangle }$ は、 ${displaystyle langle psi _{1}|{hat {A}}|psi _{1}rangle }$ と ${displaystyle langle psi _{2}|{hat {A}}|psi _{2}rangle }$ の線形結合では表せない。これを「干渉効果」と呼ぶ。

{displaystyle langle psi '|{hat {A}}|psi 'rangle neq |c_{1}|^{2}langle psi _{1}|{hat {A}}|psi _{1}rangle +|c_{2}|^{2}langle psi _{2}|{hat {A}}|psi _{2}rangle }

実際には、「干渉項」と呼ばれる余分な項がついてくる。（次の後半の2項）

{displaystyle langle psi '|{hat {A}}|psi 'rangle =|c_{1}|^{2}langle psi _{1}|{hat {A}}|psi _{1}rangle +|c_{2}|^{2}langle psi _{2}|{hat {A}}|psi _{2}rangle +c_{1}^{*}c_{2}langle psi _{1}|{hat {A}}|psi _{2}rangle +c_{2}^{*}c_{1}langle psi _{2}|{hat {A}}|psi _{1}rangle }

また、古典力学的な局所実在論とは相容れない確率分布を生ずる重ね合わせ状態もある。そのような状態の存在もベルの不等式、グリーンバーガー＝ホーン＝ツァイリンガー状態などの考察を通じて実験で検証されている。また、量子コンピューターではそのような非古典的重ね合わせを積極的に利用しようと試みられている。

重ね合わせと混同しがちなものとして混合状態がある。状態1と状態2を「混合した状態」の期待値は、状態1の期待値と状態2の期待値の線形結合で表せる。つまり混合をした場合は、量子的な干渉が起こらない。また干渉が起こらないような重ね合わせもあり、この場合は重ね合わせによって混合状態ができる。このことを超選択則があるという。

参考文献編集

清水明『新版量子論の基礎―その本質のやさしい理解のために―』サイエンス社、2004年。ISBN 4-7819-1062-9。

重ね合わせ

目次

定義編集

性質編集

参考文献編集

関連項目編集